今天，小編將在這篇文章中為大家?guī)?a href="/tags/三極管" target="_blank">三極管的有關報道，通過閱讀這篇文章，大家可以對三極管具備清晰的認識，主要內(nèi)容如下。

一、三極管放大原理

1、發(fā)射區(qū)向基區(qū)發(fā)射電子

電源Ub經(jīng)過電阻Rb加在發(fā)射結上，發(fā)射結正偏，發(fā)射區(qū)的多數(shù)載流子（自由電子）不斷地越過發(fā)射結進入基區(qū)，形成發(fā)射極電流Ie。同時基區(qū)多數(shù)載流子也向發(fā)射區(qū)擴散，但由于多數(shù)載流子濃度遠低于發(fā)射區(qū)載流子濃度，可以不考慮這個電流，因此可以認為發(fā)射結主要是電子流。

2、基區(qū)中電子的擴散與復合

電子進入基區(qū)后，先在靠近發(fā)射結的附近密集，漸漸形成電子濃度差，在濃度差的作用下，促使電子流在基區(qū)中向集電結擴散，被集電結電場拉入集電區(qū)形成集電極電流Ic。也有很小一部分電子（因為基區(qū)很?。┡c基區(qū)的空穴復合，擴散的電子流與復合電子流之比例決定了三極管的放大能力。

3、集電區(qū)收集電子

由于集電結外加反向電壓很大，這個反向電壓產(chǎn)生的電場力將阻止集電區(qū)電子向基區(qū)擴散，同時將擴散到集電結附近的電子拉入集電區(qū)從而形成集電極主電流Icn。另外集電區(qū)的少數(shù)載流子（空穴）也會產(chǎn)生漂移運動，流向基區(qū)形成反向飽和電流，用Icbo來表示，其數(shù)值很小，但對溫度卻異常敏感。

二、三極管輸出特性曲線解讀

為便于描述，畫出三極管放大電路示意圖如圖1所示：

圖1 三極管放大電路示意圖

從示意圖可以得到，相關物理量滿足公式：Ic=(Vcc-Vce)/Rc?；诖斯?，可以得到以下結論：當Vcc與Rc不變時，集電極電流越大，集電極與發(fā)射極之間的壓降越小。

另貼出三極管輸出特性曲線如圖2所示：

圖2 三極管輸出特性曲線

根據(jù)三級管的特性，在截止區(qū)，發(fā)射結反偏，基極電流Ib=0，因此集電極電流Ic=0。在放大區(qū)，Ic=βIb，因此，其輸出特性曲線為一條直線。關鍵在于飽和區(qū)，根據(jù)前述公式Ic=(Vcc-Vce)/Rc，當Vce逐漸變小，Ic應該變大，輸出特性曲線隨著Vce的變小應該向上拐，公式與輸出特性曲線的描述出現(xiàn)了矛盾。

當然，這種矛盾僅僅是分析方法上的錯誤，根據(jù)公式Ic=(Vcc-Vce)/Rc，得到當Vce逐漸變小，Ic應該變大的結論時是基于Vcc與Rc不變時，那么究竟什么會影響Vce的值呢？一是外電源Vcc，另外一個是基極電流Ib。

三極管輸出特性曲線可表述為：Ic=F（Vce）|Ib=常數(shù)，即在基極電流一定時，集電極電流與Vce之間的關系。*所以任取一條輸出特性曲線，基極電流Ib是一定的，Vce的減小是由外電源Vcc的變化所引起的。*再回到公式Ic=(Vcc-Vce)/Rc，可以發(fā)現(xiàn)，得到當Vce逐漸變小，Ic應該變大的結論的前提是不存在的，因此得到了錯誤的結果。

在實際的應用場景中，外電源不變時，三極管處于飽和區(qū)的集電極電流的確要比在放大區(qū)是大，這點在輸出特性曲線上如何表示呢？答案是：三極管的工作狀態(tài)會隨著負載線移動。

圖3 Ib變化時，Ic與Vce將沿負載線移動

三級管是一個流控流型器件，當基極電流和外部電源不變時，三極管的各項參數(shù)應該不便（不考慮溫度、阻值變化等）。當基極電流變化時，可以看到集電極電流也在逐漸變大，并且在飽和區(qū)的集電極電流是大于其在放大區(qū)的集電極電流值的（雖然此時放大倍數(shù)β是變小的），與公式Ic=(Vcc-Vce)/Rc表述相符。

上述所有信息便是小編這次為大家推薦的有關三極管的內(nèi)容，希望大家能夠喜歡，想了解更多有關它的信息或者其它內(nèi)容，請關注我們網(wǎng)站哦。